海外醫療 束流能量會影響射線的絕對值

一般情況下，核反應的衰減產物的射程很短，因為原質子中的動能分散到不同的衰減產物中，而且它們的運動方向與原質子束差別很大，因此反應產物很難到達受照靶區。海外醫療服務機構愛諾美康介紹到，除原質子束的能量有所減少外，核反應的存在可以忽略。核反應只會影響射線能 量的絕對值，而不會影響耙區的劑量分布。

單散射的例子（非真實比例）。一個具有動能T的狹窄質子束人射到材料板（A）。散射質子在射線軸的中央位置形成高斯分布（B），可見半徑R，此半徑定義的是高斯分布大值到下降5%的范圍，這樣就能產生一個具有±2.5%劑量均勻度，可用于臨床治療的射線。具有動能T的質子束產生一個原始Bragg峰，其劑量圖見右下角。點的分布代表沉淀劑量的密度，是半徑的一個函數，這個簡單的單散射試驗系統有一系列的缺點，首先是效率略低，有用的±2.5%內的劑量僅占質子總數的5%，即使這樣小的區域內的橫向劑量分布也是不太均勻。

其次，人射質子穿過鉛板后損失7.5MeV的能量，相當于在水中穿射1.4cm。用雙散射法就可以對效率和能量損失予以改進。后，單散射形成的Bragg峰90%劑量寬度僅為0.6cm，只適用于較小的如垂體之類的靶區。如果腫瘤位于較深的部位，則除去散射器外還需添加一個射程調制器，以便拓寬狹窄的Bragg峰。典型的射程調制器是一個像推進器形狀的物體，本身在旋轉并不斷地將不同厚度的有機玻璃片插人射線中。每片有機玻璃將Bragg峰后移，大約相當于有機玻璃在水中的等效厚度，每片有機玻璃厚度和插入射線的時間長短都經過仔細計算，以使后得出的擴展Bragg峰（SOBP）有一個平坦的峰值區。

海外醫療服務機構愛諾美康介紹到，以上說明一個具有射程調制的單散射系統，在此中有一點是前面沒有提過的，若PTV后緣比擴展后的射線后緣淺的話，可再加一個有機玻璃片將整個劑量分布前移，這個有機玻璃片稱為“射程位移器”。有射程調制器（M）和附加散射器的單散射(非真實比例），旋轉的射程調制器將單能Bmgg峰移向低能區，并產生一個有特性的擴展Bragg峰（SOBP）。此外，可用一個固定厚度的射程位移器（S）調整SOBP的峰值區，以便與腫瘤情況相匹配.。

我們現在有三個參數來描述劑量分布半徑，深度d和調制度m。要覆蓋PTV就必須有這三個參數。如果通過射程位移器和調制器的調整，射線散射還不能達到PTV的劑量要求，可以考慮再加一些鉛或黃銅，并去掉一些有機玻璃片。通常，每個調制步驟都有不同的計算方法，然后產生一個有能量補償的射程調制器。如果此調制器引起的散射難以補償，則應在設計調制器每一個階梯的駐留時間時都將此散射考慮進去。

過去，射程調制器放置在下游，離患者較近。由于患者與調制器之間的距離很小，調制器產生的散射可以忽略不計。此外，這種下游調制器設計簡便，可以在不同的散射系統中重復使用。但是，下游調制器有一個明顯的缺點，因較靠近患者，調制器的尺寸不僅覆蓋人射束流，還必須足夠大以覆蓋整個照射野。這使得遙控操作難以進行，同時也很難安裝在旋轉機架上。還有一個不太明顯的缺點，下游調制器會增加有效質子源的散射，使得射野邊緣的劑量下降鈍化。

海外醫療服務機構愛諾美康介紹到，射程調制只是小心地按照規定的程序，將外加的材料插入束流中來實現，我們可以簡單地在計算機控制下，將固定厚度的單片降能片和散射片插入射線束中，來代替前面討論過的預制的“推進器”。常用的方法是，采用有二進制序列厚度的有機玻璃降能器或鉛散射器，這樣的組合可以滿足任何臨床需要。